255 / 332
254
Сборник статей меоюдународной конференции
l
=
1<
и п,а„г-а
“1
,1у
Р
d r
=
Г
С
, - а
— = С, • а • (1пЛ, - In Д„л) = С, ■а • In- 1
я.
L
(5)
a - \ n ( R J R cm)
’
где
L - расход воздуха на циклон, м /с;
а
- высота спирального потока, м.
Так же известно, что тангенциальная скорость потока равна:
(
6
)
где
и ~
абсолютная скорость потока воздуха, м/с.
В случае расположения входного патрубка перпендикулярно оси циклона,
угол касательного подвода воздушного потока в цилиндрическую часть циклона
а
будет равен нулю, следовательно cos(a) = 1 и
отсшг
=
о.
Из формулы (6), с учетом
итсшг - о,
следует, что:
v - r = C l = u cm- R cm,
и =
V * , , -R an
Г
откуда
(7)
Пренебрегая силами тяжести, связь между абсолютной скоростью потока,
давлением и плотностью воздуха в произвольной точке спирального потока, можно
найти, используя интеграл Бернулли:
2
Р
U
т
r d P
+
— =
c o n s t
( 8)
р. р
1
cm
При изотермическом процессе очистки воздуха, из уравнения состояния иде
ального газа следует, что при постоянной температуре и неизменных значениях мас
сы газа и его молярной массы произведение давления газа на его объем должно ос
таваться постоянным или
р
р
„
cm
Р
Рст
откуда
р = Р ' Рст
Р
(9)
Подставляя значение плотности газового потока в произвольной точке кони
ческой части циклона из формулы (9) в формулу (8) и вычисляя интеграл Бернулли,
получим:
2
— + ^ 2 L - l l l — = С,
2
р
Р
ГС"'
п
ИЗ
cm cm
Постоянную интегрирования
Со
найдем
Р
=
Рст, о
=
vcm
при
г
=
Rcm,
тогда:
и 2
Г'1
cm
0 ~ 2
'
Используя выражения (7) и (11), из формулы (10) находим:
0
.
(
10
)
граничного условия
Р = Рст -**
Р
Р<cm ^ cm
2 - Р
(
Л
\
__
ст
V
г ' J
(П)
02
)
Научная электронная библиотека ЦНСХБ