ЭлБиб

9 / 192

— 9 —
Откуда после интеграцш получается:
1 Ь
З = щ 1 д [ Ь 0sn kgt + cs Jcgt], где k*=
Этотъ результатъ проф.Сомовъ (стр. 259) снабжаетъ такимъ
примЪчашемъ: „Для г получилась перюднческая функция: при
изм-Ьнекш t на величину Т = j - получается для г прежнее зна
кд
ч ет е—результатъ, очевидно, не соотвйтствующш характеру
движетя. Онъ могь явиться только в слф д с т е того, что для
сопротивления не былъ взять точный законъ, который намъ
и неизвЪстенъ, а былъ принять приближенный, эмпирически
законъ. Это не мЪшаетъ однако же найденной формулЬ съ
изв-Ьстнымь приближешемъ выражать действительно про­
исходящее движете; перюдичность же здесь фактически ни­
какой роли не играетъ, потому что движете оканчивается
гораздо раньше, чемъ t изменится на целый п ерт дъ “. Между
тймъ правильнее былъ бы отсюда сделать выводъ, что кон-
струкщя формулы для сопротивления воздуха — неверна и
должна быть изменена.
Попытка исправить эту формулу будетъ разсмотр Ьна особо
при более подробномъ изученш этого вопроса, очень важ-
наго и для с. хоз. машинъ, а именно веялокъ и сортировокъ.
Примгьчаше 2. Въ законе всем1рнаго тяготешя
f
mm
содержится нарушение однородности по отношению къ одной
{т) изъ основныхъ величинъ т, I, t. Действительно, на осно­
вами третьяго закона Кеплера.
г3
V-г. = Const
нетрудно вид%ть, что измерете F по отношетю I и ( бу­
детъ U~2, какъ и для всякой силы, по отношение же къ т—
будетъ т3, а не просто т.
След, коэффищентъ f не можегъ считаться постоянной
величиной, а есть величина размера т ~ \
При обычной форме закона всем1рнаго тяготЬМя можно
указать целый рядъ противоречий и неверныхъ выводовъ:
Сопоставлеше формулъ относительнаго ускорешя и закона
тяготетя приводить къ заключешямъ „третш зоконъ Кеплера
является только приблизительнымъ и можетъ считаться спра-
Научная электронная библиотека ЦНСХБ