26
ПИЩЕВАЯ ПРОМЫШЛЕННОСТЬ
7/2009
ТЕПЛО И ХОЛОД В ПИЩЕВЫХ ПРОИЗВОДСТВАХ
ТЕМА НОМЕРА
температуры, концентрации и давления
над продуктом [5, 6].
Одна из важных задач современного
этапа развития пищевой индустрии –
совершенствование технологии произ
водства продуктов с разработкой но
вых методов обработки исходного сы
рья и материалов, обеспечивающих
высокие качественные и технико эко
номические показатели. При этом
предполагается создание новых высо
копроизводительных и высокотехно
логичных машин и аппаратов с учетом
использования данных по ряду физи
ко химических и теплофизических
свойств пищевых продуктов, ценность
которых во многом зависит от спосо
бов хранения и переработки сырья.
Теплофизические свойства продуктов,
в том числе теплопроводность, на каж
дом этапе их производства могут слу
жить индикатором их качества. Данные
о различных термических, диффузион
ных и электрофизических свойствах
продукта используют при создании но
вых высокопроизводительных и высо
котехнологичных машин и аппаратов.
Их разработка невозможна без точного
теплового расчета основных элементов
с учетом знания целого ряда теплофи
зических свойств пищевых продуктов.
Надежные данные о теплопроводности
фруктовых соков при различных темпе
ратурах и концентрациях необходимы
для ряда научных и технических прило
жений (развитие процессов обработки
пищевых продуктов, совершенствова
ние оборудования, контроль качества
продуктов, понимание структуры пище
вых продуктов и материалов) во многих
отраслях пищевой индустрии.
Величина теплопроводности суще
ственно меняется при изменении кон
центрации и температуры. В литерату
ре имеются лишь весьма ограничен
ные сведения об этих изменениях. По
этому выявление влияния различных
параметров состояния на теплопро
водность имеет важное значение. В
аппаратах, используемых на различ
ных технологических линиях в про
мышленности, и в частности, при про
изводстве и переработке жидких пи
щевых продуктов, как правило, основ
ное вещество находится в состоянии
движения. Поскольку в литературе от
сутствуют какие либо данные для та
ких жидкостей на практике приходит
ся пользоваться данными для стацио
нарной жидкости. Это приводит к су
щественным отклонениям расчетов
тепломассообменных процессов от
действительных цифр [7].
Хорошо известны методы измерения
теплопроводности жидкостей [5, 8]. К
основным следует отнести метод плос
кого слоя, метод коаксиальных цилин
дров и др. Однако все известные нам
экспериментальные установки измеря
ют теплопроводность жидкостей, нахо
дящихся в стационарном состоянии.
Нами предложен метод измерения теп
лопроводности жидкости в нестацио
нарном состоянии и разработана кон
струкция установки. С помощью этой
установки впервые получены данные о
теплопроводности сока в нестационар
ном состоянии, которые позволяют
точнее проводить тепловой расчет ап
паратов, что обеспечивает сокращение
энергозатрат на производство готовой
продукции.
Действие экспериментальной уста
новки [7, 9] основано на методе коак
сиальных цилиндров (рис. 1). Измери
тельный прибор состоит из двух коак
сиальных цилиндров – внутреннего
21
и внешнего
24
. Внутренний цилиндр
неподвижный. Наружный цилиндр
вращается вокруг внутреннего. Враще
ние осуществляется специальным мо
тором
26
с регулировкой частоты вра
щения. Зазор между цилиндрами за
полняется исследуемой жидкостью.
Ячейка заполняется посредством сосу
да
9
и трубопроводной системы
10
ис
следуемой жидкостью
23
.
Система цилиндров помещена в воз
душный термостат
3
, защищенный ко
жухом
1
, снабженный мешалкой
29
,
боковыми и донным нагревателем
2
большой мощности и регулировочным
нагревателем
31
, помещенным внутри
термостата. Термостат закрыт крышкой
6
, закрепленный с помощью болтов к
приваренной к кожуху термостата шай
бе
5
. Термостат поддерживает постоян
ство температуры при измерении теп
лопроводности с точностью ±0,05 °С.
Внутренний цилиндр имеет диаметр
35,1 мм, наружный цилиндр – 38,1 мм.
Длина внутреннего цилиндра 220 мм.
Внутренний цилиндр содержит нагрева
тель
19
, выполненный из нихромовой
проволоки малого диаметра.
Температура внутреннего цилиндра
задается с помощью микронагревателя
19
, подключенного к источнику посто
янного тока
13
, измеряется тремя хро
мельалюмелевыми термопарами
8
,
подключенными к потенциометру
7
,
расположенными по высоте цилиндра,
для контроля равномерности темпера
турного поля. Цилиндры фиксируются
при помощи фиксаторов
22
. Перепад
температур измеряется также диффе
ренциальной термопарой.
Измерения проводят следующим об
разом. С помощью нагревателей в тер
мостате устанавливается заданная тем
пература. Выдерживается определен
ное время для установления темпера
турного равновесия. Затем включается
нагреватель, расположенный во внут
реннем цилиндре. Измеряется напря
жение и сила тока с помощью потен
циометра. Напряжение подается с по
мощью источника постоянного тока
13
.
Измеряется перепад температуры в
слое исследуемой жидкости при помо
щи термопар
8
и
20
.
В работе проведены эксперименталь
ные измерения
λ
для соков апельсина,
винограда, граната (двух сортов) и виш
ни. Опыты проведены при частотах от
50, 100, 150 и 200 с
1
, для соков вишни и
граната (Иридана) при 30 и 60 с
1
.
Для апельсинового сока получено 40
опытных значений коэффициента теп
Рис. 2. Зависимость теплопроводности апельсинового
сока от частоты вращения
λ,
Вт/(мК)
0,63
0,61
0,59
0,57
0,55
0,53
0,51
0 50 100 150 200
n
, 1/c
λ,
Вт/(мК)
0,65
0,63
0,61
0,59
0,57
0,55
0,53
0,51
0 50 100 150 200
n
, 1/c
Рис. 3. Зависимость теплопроводности виноградного сока
от частоты вращения
Электронная Научная С льскоХозяйственная Библиотека