49 / 180
49
Однако
x
2
<
H,
поэтому для решаемого случая он не соответствует дей-
ствительности (действителен для «обратных» сводов, встречающихся на
практике).
Таким образом, поверхность статически устойчивого свода в продоль-
ном сечении бункера описывается кривой эллипса, ограниченной плоскостью
отверстия бункера и имеющей вершину с координатами:
x
1
= H - f; y
1
=
0.
(3.35)
В уравнении (3.33) для правильного щелевого отверстия
R
в
определяет-
ся по формуле
а) для гидравлического вида истечения сыпучего тела
R
в=
R н.св.=
R
-
Н
δ
tg
α;
б) для нормального вида истечения
R
в
=
R н.св.=
R
0
-Н
δ
tg
α
л
,
где
R
0
– половина ширины бункера на его дневной плоскости, м.
При нормальном истечении сыпучего материала из щелевого бункера
все поперечные сечения потока имеют форму прямоугольника. Нормальные
давления на стенку потока вдоль боковых и торцовых сторон прямоугольни-
ков, как доказано профессором Л.В. Гячевым [15], постоянны, но отличаются
по величине. Вследствие того, что торцевые стороны прямоугольника совпа-
дают с торцевыми стенками бункера, неодинаковые значения давлений на
боковых и торцевых стенках не искажают прямоугольной формы попереч-
ных сечений потока. Это означает, что для выпускных отверстий бункеров
прямоугольной формы их ширина равна размеру торцевой стороны бункера.
Для определения зависимости между высотой свода и размером отвер-
стия в продольном сечении бункера подставим в уравнение (3.33) вместо
x
и
у
размерные параметры бункера (высоту бункера
Н
δ
и размер отверстия
R н.св).
После преобразования получаем квадратное уравнение
(3.36)
Решая его относительно
f
, получим
√
где
– коэффициент пропорциональности между осевым и горизон-
тальным давлениями в любом сечении щелевого бункера.
Так как все члены, входящие в уравнение (3.36), положительны, и
f
также больше нуля, то
,
(3.37)
где
√
.
Электронная Научная СельскоХозяйственная Библиотека