ЭлБиб

Научный журнал Российского НИИ проблем мелиорации, № 2(10), 2013 г., [130-156]

сальными масштабами при этом являются



И. О. Хинце и Теннекес обнаруживали в своих опытах отклонение

от универсального значения. Г. И. Баренблатт усомнился в полной автомо-

дельности турбулентных течений и развил оригинальную теорию непол-

ной автомодельности, что, в известном смысле, эквивалентно утвержде-

нию о влиянии вязкости жидкости при больших числах Рейнольдса. По-

следнее объясняется тем, что «турбулентный поток представляет собой со-

вокупность громадного множества вихрей, пронизывающих движущуюся

жидкость. С ростом числа Рейнольдса количество вихрей возрастает. Как

бы велико не было число Рейнольдса, вязкость остается существенной

вблизи «ядер» вихрей, и таким образом, ее динамическое воздействие

на поток не исчезает». К этому можно добавить, что сам процесс каскадно-

го дробления вихрей не является идеально организованным процессом.

На границе соприкасающихся больших вихреобразований возникает мно-

жество мелких (вплоть до колмогоровских) вихорьков, что приводит к не-

которой диссипации энергии турбулентности (сравнительно малой) и

в толще турбулентного потока.

Далее при рассмотрении проблем теплопроводности и турбулентно-

сти Л. Прандтлем и Т. Карманом были введены понятия о «длине смеше-

ния» и даны формулы для ее вычисления. Эта идея оказалась настолько за-

разительной, что, несмотря на жесточайшую (уничтожающую) критику

этого понятия, оно продолжает существовать, а сама формула для ее рас-

чета снабжается все новыми уточнениями.

Очень часто в монографиях и учебниках приводят график зависимо-

сти



от



в виде прямой, что, казалось бы, является наилучшим под-

тверждением справедливости формулы (1). Однако, по мере накопления

экспериментальных данных, полученных с использованием все более со-

вершенных средств измерения осредненных скоростей, стали появляться

Электронная Научная СельскоХозяйственная Библиотека