37
МАСЛОЖИРОВАЯ ПРОМЫШЛЕННОСТЬ
№ 1-2011
ПАЛЬМОВОЕ МАСЛО
ПРОИЗВОДСТВО КОСМЕТИЧЕСКОЙ ПРОДУКЦИИ
пленок они бывают двух типов [5]:
толстые и тонкие
.
Толстые плен-
ки
(толщина
≈
10
–5
м) внутри имеют
слой жидкости, обладающий всеми
свойствами жидкой фазы.
Тонкие
пленки
(толщина
≈
10
–6
м) образова-
ны только поверхностными слоями
из молекул ПАВ, продуктов их элек-
тролитического распада (анионы,
катионы), связанных с ними соль-
ватно-гидратных оболочек и других
веществ, входящих в состав дис-
персионной среды. При значитель-
ном утончении пленок до толщи-
ны (0,4–0,6)
⋅
10
–9
м они переходят
в критическое или так называемое
метастабильное состояние, при
котором становятся почти невиди-
мыми вследствие несоизмеримо
малой толщины пленки по сравне-
нию с длиной волн видимой части
спектра света. Такие пленки при-
нято называть «черными» [2, 5]; при
дальнейшем утончении они разры-
ваются.
В результате истечения жид-
кости из объема пены в процессе
ее свободного стекания под дей-
ствием силы тяжести и перепада
гидростатического давления про-
исходит уменьшение общего объ-
ема фаз и образование пены двух
типов с разным содержанием жид-
кости: «сухой» пены вверху слоя
и «влажной» пены внизу слоя (рис.
1). В среднем объемная доля жид-
кости в сухих пенах составляет
сух
=
= 0,05, а во влажных –
вл
= 0,15. При
ϕ
≥
0,26 пена обращается в жид-
кость, насыщенную газом.
Высоту слоя влажной пены в пер-
вом приближении можно оценить
по уравнению Жюрена [5, 6], описы-
вающему изменение уровня жидко-
сти в капиллярах
H
вл
≈ σ
/
ρ
ж
g
d
=
(1)
где
l
кл
= (
σ
/
ρ
ж
g
) – капиллярная по-
стоянна;
d
– средний диаметр пу-
зырька газа, м;
σ
– поверхностное
натяжение,
Н
/м;
ρ
ж
– плотность жид-
кости, кг/м
3
;
g
– ускорение силы тя-
жести, м/с
2
.
Схема структуры и геометрии су-
хой пены с пузырьками газа в форме
шара и полиэдрических ячеек по-
казана на рис. 2. По мере истечения
жидкости из пленок сухой пены они
постепенно истончаются и стано-
вятся плоскопараллельными. Эти
пленки в зависимости от формы пу-
зырька сходятся между собой: либо
под углом 120°, образуя треугольные
капиллярные каналы с вогнутой по-
верхностью стенок, которые принято
называть границами (или бордюрами)
Плато*), либо под углом 109,47° в вер-
шине тетраэдра с образованием узла
с четырьмя каналами (рис. 2).
В целом представленная схема
структуры сухой пены, состоящая
из пузырьков газа в форме шара
и полиэдрических ячеек со стен-
ками в виде толстых и тонких пле-
нок, а также дренажных каналов
Плато и узлов, позволяет систем-
но рассмотреть ее поведение
как в статических, так и динамиче-
ских условиях и определить пути
получения пены из водных раство-
ров шампуней с заданными харак-
теристиками.
3. УСТОЙЧИВОСТЬ ПЕН
Дисперсная и дисперсионная
фазы пен существенно различают-
ся по своей природе и свойствам,
в частности, поверхностному и меж-
фазному натяжению, адсорбции
на границе газ – жидкость. При этом
на поверхностные явления пен зна-
чительное влияние оказывают по-
лезные добавки, вводимые в шам-
пуни для придания им необходимых
потребительских свойств. Различия
в поверхностных явлениях фаз
определяющие при получении пен
как устойчивых дисперсных систем
[8], характеризуемых неизменнос-
тью во времени их основных параме-
тров: дисперсности и равновесного
распределения дисперсной фазы
в дисперсионной среде. Для неод-
нородных грубодисперсных систем
пен, шампуней принято различать
три вида устойчивости: термодина-
мическую, гидростатическую и агре-
гативнаую.
3.1. Термодинамическая
устойчивость лиофобных
дисперсных систем пен
Для лиофобных систем пен энер-
гия взаимодействия частиц газа вну-
три дисперсной фазы значительно
больше энергии межфазного взаи-
модействия. Это означает, что рабо-
та сил адгезии
А
а
=
σ
1
+
σ
2
+
σ
12
мень-
ше сил когезии
А
к
= 2
σ
12
А
а
<
А
к
(2)
где
σ
1
,
σ
2
– поверхностное натяжение
фаз;
σ
12
– межфазное поверхностное
натяжение.
При этом свободная энергия лио-
фобной системы в процессе диспер-
гирования газа будет увеличиваться
и ее изменение
Δ
F
может быть пред-
ставлено неравенством [5]
Δ
F
=
Δ
U
–
T
Δ
S
> 0
(3)
* Названы по имени бельгийского ученого
J Plateau [7], впервые указавшего на суще-
ствование капилляров в структуре сухой
пены.
Рис. 2. Схема структуры и геометрии
сухой пены
Рис. 1. Структура потока свободно
стекающей пены: 1 – сухая пена
2 – влажная пена
Сплошная
фаза
Пленка
Газ
109,47°
Узел
120°
Границы плато
Электронная Научная СельскоХозяйственная Библиотека