30 / 180
30
Объясняется это тем, что граничные линии скольжения такой формы
(см. рисунок 2.9) являются линиями скольжения наименьшего сопротивле-
ния сдвигу дискретного сыпучего тела, что обуславливает его равномер-
ный выход из выпускного отверстия бункера, то есть равномерное распре-
деление дискретных частиц сыпучего по его площади.
2.3 О скважности зернового потока, выходящего из выпускного
отверстия бункера наибольшей пропускной способности
Полученные зависимости (2.19) и (2.21), определяющие расходные
характеристики исследуемых бункеров, не учитывают скважность выхо-
дящих из них зерновых потоков. Это, естественно, вносит ошибку при
определении секундных объемов или масс, истекающих из выпускных от-
верстий бункеров. То есть с этих позиций указанные зависимости должны
быть уточнены, скорректированы.
Если, как следует из принятой модели сыпучего тела, непосред-
ственно над плоскостью выпускного отверстия находится слой зерновок с
условным их диаметром
d
y
, то этот слой занимает объем (рисунок 2.10) в
усеченной части
АВСД
прямого конуса, равный
V
АВСД
, в котором может
поместиться
п
-возможных шаровых частиц:
.
)
tg
3 3(2
2
2 2
2
y
y
y в
в
возм
d
tg d
dR R
n
Рисунок 2.10 – К определению скважности потока сыпучего,
выходящего из выпускного отверстия бункера
Количество же шаровых частиц, которые находятся в этом объеме
,
)
tg
tg
3 3(2
2
2 2
2
y
y
y в
в
действ
d
d
dR R
n
где
– насыпная плотность шаровых частиц в объеме
АВСД
, кг/м
3
;
– плотность отдельной шаровой частицы, кг/м
3
.
Тогда, дефицит этих частиц в данном объеме
Электронная Научная СельскоХозяйственная Библиотека