ЭлБиб

33 / 180

33
В результате получим:
– для бункера в виде усеченного прямого конуса
  ;
tg2
5,2
.
5,2
5,0
0 


    





 
  свн в пр R R
g
q (2.28)
– для щелевого бункера
 
5,1
.
5,1
5,0
0 tg
2 свн в пр R R
g
l q   






  



. (2.29)
Из теории В.А. Богомягких следует, что для первых бункеров –
 
,
) tg 1( sin 6
tg 2 sin 3) tg( )3 2(
0
0 1
. .    
      
  
     

аAd
R у
свн
(2.30)
а для вторых –
 
) tg 1( sin 12
tg 2 sin 3) tg( )3 2(
0
0 1
. .    
      
  
     

аAd
R у
свн
, (2.31)
где А и а 1 – теоретические коэффициенты, зависящие от соотношения бо-
ковых и осевых усилий в сыпучем теле и от физико-механиче-
ских свойств дискретного сыпучего тела, а также от угла
укладки его частиц в объеме бункера.
Для определения R . можно использовать многофакторный экспе-
римент. Связано это с тем, что в приведенных формулах (2.30) и (2.31)
R . зависит от многих факторов, с которыми или невозможно или затруд-
нительно проводить однофакторные опыты. Поэтому часто при определе-
нии численных значений R . для конкретных условий прибегают к си-
стемному подходу решения этой задачи – факторному анализу.
В данной работе этот анализ также показан (в шестой главе).
Совместный анализ зависимостей (2.3), (2.30) и (2.31) позволил сде-
лать вывод о том, что R . находится в прямой (линейной) зависимости от
коэффициента формы частицы при постоянном значении коэффициента
искажения формы этой частицы от шаровой. Также он прямо пропорцио-
нален коэффициенту искажения формы реальной частицы от шаровой при
постоянном значении коэффициента формы этой частицы.
Это показано на графиках рисунков 2.13 и 2.14.
При этом Кф и Ки.ф . для реальных частиц никогда не равны нулю.
Электронная Научная СельскоХозяйственная Библиотека