156 / 222
Научный журнал Российского НИИ проблем мелиорации, № 2(10), 2013 г., [130-156]
19
и получить отсюда соотношение:
*
max
/Re
u
V K a
L
.
(29)
Что касается турбулентного ядра, то оно делится на две части: ниж-
нюю с логарифмическим и верхнюю с параболическим распределением
осредненных скоростей.
Это означает, что для нижней части коэффициент турбулентной вяз-
кости принят в интервале
LAz
сm
δ
изменяющимся по линейному зако-
ну
*
uzk
T
, а для верхней – постоянной величиной, то есть при
L
≥
z
∙ LA
принято, что:
const
*
uLAk
T
.
(30)
Описание предлагаемой модели приведено выше. Для удобства вы-
пишем полученные универсальные формулы для распределения осреднен-
ных скоростей. Они имеют вид:
- для
cm
δ 0
z
–
*
u
u
задается в табличной форме;
- для гладких стенок:
при
LAz
сm
δ
:
;
ln5,2
сm
сm
*
сm
*
L
z z
u
u
u
u
(31)
при
LA
≤
z
≤
L
2
5,01 5,2
δ
ln5,2
2
сm
сm
*
сm
*
AA
L
z
L
z
A L
A AL
u
u
u
u
;
(32)
- для шероховатых стенок:
при
≤
z
≤
LA
:
5,8
*
u
u
2,5
L
A AL
ln
+
2
5,01 5,2
2
AA
L
z
L
z
A
,
(33)
Электронная Научная СельскоХозяйственная Библиотека