наблюдаются осцилляции. Если бы атомы изучаемого элемента
были изолированы, кривая
μ
(
λ
) была бы без осцилляций. При
анализе тонкой структуры рентгеновских спектров поглощения
исследуется только осциллирующая часть абсорбционного
коэффициента
Δμ
,
нормированного
на
коэффициент
поглощения
μ
0
атома, т.е.
χ
(
k
) = (
μ
-
μ
0
) :
μ
0
, где
k
- вектор
фотоэлектронной функции.
Фурье-преобразование функции
χ
(
k
) приводит к функции
радиального распределения
F
(
R
), пики которой содержат
информацию о расстояниях от центрального до соседних
атомов,
составляющих
первую,
вторую
и
третью
координационные сферы.
Первый максимум на кривой
F
(
R
) соответствует
расстояниям металл–анион, а второй
_
расстояниям между
ближайшими катионами (Ме–Ме), находящимися в соседних
полиэдрах. Полиэдры могут контактировать друг с другом
гранью, ребром или вершиной. Расстояния между атомами
металлов при каждом из таких контактов разные, они
устанавливаются методом EXAFS-спектроскопии. Для того,
чтобы выделить расстояния между атомами металлов и число
атомов в каждой координационной сфере, проводят операцию
обратного Фурье-преобразования отдельно для каждого из
пиков на кривой
F
(
R
). У новой функции амплитуда (
А
) и
частота осцилляций электронной волны зависят от числа
атомов
N
данной координационной сферы и расстояния
d
от
центрального
атома
до
соответствующего
атома
координационной сферы, т.е.
А
=
f
(
N, d
). Определение
искомых величин
N
и
d
ведется методом подбора таких
расстояний от центрального атома до атомов анализируемой
координационной сферы, при которых рассчитанные функции
χ
`(k)
в максимально возможной степени совпадают с
экспериментальными.
В отличие от дифракционной техники, эффективность
EXAFS-спектроскопии не зависит от дальнего порядка
вещества и используется для анализа тонкой (локальной)
структуры как кристаллических, так и аморфных тел. Другое
Электронная книга СКБ ГНУ Россельхзакадемии
