определяться, в общем случае, совместным действием силы тяжести и
менисковых сил.
При этом, однако, поскольку мениски ограничивают скопления сво-
бодной воды со всех сторон, развиваемые ими поверхностные давления
имеют тенденцию к взаимному уравновешиванию; в то же время сила тя-
жести всегда направлена вниз. Поэтому свободная влага при влажности,
превышающей НВ, характеризуется способностью — реальной или по-
тенциальной — к нисходящему передвижению, в связи с чем мы имеем
основание называть ее с в о б о д н о й
г р а в и т а ц и о н н о й в л а -
г о й , в отличие от уже знакомых нам форм свободной влаги: стыковой,
капиллярно подвешенной и сорбционно замкнутой.
Мы только что указали на то, что способность свободной гравитацион-
ной влаги, которую мы для краткости будем называть просто гравита-
ционной, к нисходящему передвижению может быть реальной или потен-
циальной.
Реальна она тогда, когда на пути нисходящего просачивания влаги
через почвенно-грунтовую толщу нет никаких, так сказать, препятствий,
каковыми являются водоупорные слои почвы или грунта. Если таких
слоев в рассматриваемой части почвенно-грунтовой толщи нет и ее
водопроницаемость в направлении сверху вниз не уменьшается, то спо-
собность гравитационной влаги к нисходящему передвижению оказы-
вается реальной, и эта влага может просачиваться вниз, заполняя но-
ровое пространство либо целиком, либо частично — в зависимости от
интенсивности поступления влаги. Направление передвижения влаги в
этом случае будет всецело определяться силой тяжести, хотя на ско-
рость будут также влиять силы капиллярные и сила трения — внешнего
и внутреннего. Такой вид гравитационной влаги мы условимся называть
п р о с а ч и в а ю щ е й с я
г р а в и т а ц и о н н о й
в л а г о й .
Обратимся теперь к другому случаю, когда на пути просачивающейся
гравитационной влаги имеется водоупорный слой и когда вследствие на-
личия этого слоя способность влаги просачиваться делается потенциаль-
ной. Для простоты рассуждений допустим сначала, что водоупорный слой
вполне водонепроницаем.
Достигнув такого слоя, гравитационная влага окажется задержанной
над ним — как бы подпертой этим слоем. Условимся называть такую вла-
гу г р а в и т а ц и о н н о й
п о д п е р т о й
в л а г о й , используя
чрезвычайно удачный термин Качинского (1934), который, однако, вкла-
дывал в этот термин несколько более узкое содержание, относя его, как
мы увидим ниже, лишь к верхней части тела подпертой гравитационной
влаги.
Можно поставить вопрос: какими же силами подпертая гравитацион-
ная влага удерживается в этом, подпертом состоянии? Какие силы проти-
востоят силе тяжести, под влиянием которой гравитационная влага стре-
мится двигаться вниз? Очевидно, что при наличии водоупорного слоя, над
которым накапливается подпертая влага, такими силами являются силы
сцепления между частицами водоупорного слоя. Эти силы, вообще говоря,
могут быть различной природы, но в обсуждение вопроса об их природе
мы можем не входить, так как для интересующего нас явления это значе-
ния не имеет, и будем их называть просто сопротивлением водоупора.
Подпертая гравитационная влага, при условии продолжающегося по-
ступления просачивающейся влаги сверху, естественно, начинает накап-
ливаться над водоупорным слоем, заполняя собою поровое пространство
вышележащего слоя. Это заполнение, вследствие защемления изолирован-
ных скоплений воздуха, может быть не совсем полным, что мы покажем
ниже. Существенным, однако, является то, что п о д п е р т а я
г р а в и -
т а ц и о н н а я
в л а г а , н а к о п и в ш а я с я н а д в о д о у п о р н ым
285»
Электронная книга СКБ ГНУ Россельхозакадемии
