59 / 192
59
Зависимость (2.56) представляет собой уравнение нагрева однородного
тела и является экспонентой, асимптотически приближающейся к устано-
вившемуся значению температуры
ВК
t
t
у
. Уже при времени
н
Т
)4...3(
наступает практически установившийся режим, при этом
Ф
t
=(0,95…0,98)
.
ВК
t
Для определения времени нагрева тела до любой температуры
t
пользу-
ются выражением [80]
,
ln
t
t
t
t
Т
ВК
Фн
ВК
н
(2.82)
где
н
Т
– постоянная времени нагрева является важным параметром объек-
та нагрева и определяется как отношение теплоѐмкости тела к его теплоот-
дающей способности и представляет собой отрезок времени, в течение кото-
рого тело достигло бы установившегося значения температуры при нагреве
без теплоотдачи в окружающую среду. В этом случае температура тела из
любой точки изменялась бы во времени по прямой. На этом основано графи-
ческое определение постоянной времени нагрева, при этом следует заметить,
что при
н
Т
ВК
t
,632
t
0
.
Постоянная времени нагревания определяется по соотношению
.
ln
2 3
1 2
t t
t t
Т
н
(2.83)
2.3 Энергетические процессы в солнечном коллекторе
Одним из путей повышения энергосбережения солнечных коллекторов
является снижение тепловых потерь [55, 58], от которых значительно зависит
производительность солнечного коллектора и которые происходят за счет
теплового излучения и конвекции через прозрачную изоляцию (до 90% всех
Электронная Науч ая СельскоХозяйственная Библиотека