ЭлБиб

42 / 192

42
,
) (
0
2 2 2
2 2
0
dy dx
y x h
y x hL
E
ay
y
bx
x
Ц (2.22)
где L – яркость равнояркого прямоугольника.
Ортогональные проекции вектора излучения, создаваемые прямоуголь-
ником (рисунок 2.2) с распределением излучения элементарного участка его
поверхности n
dI dI cos
0 , определятся в соответствии с уравнениями:
,
cos cos
2 0
А
X
n
Х dA
l
L
,
cos cos
2 0
А
Y
n
Y dA
l
L
(2.23)
А
Z
n
Z dA
l
L
2 0
cos cos
.
Модуль вектора излучения на внешней стороне стеклопакета, создава-
емого атмосферой, как равнояркой бесконечно большой плоскостью, или
равнояркой полусферой, например в центре ее основания, определится:
, cos sin 2 cos
2/
0 2
L d L d L E А макс

(2.24)
где α – угол между направлением

d от элементарного участка
поверхности излучателя и направлением вектора излучения

в исследуемой точке поля излучения.
Направление вектора излучения, создаваемого бесконечно большой
равнояркой плоскостью или равнояркой полусферой в центре ее основания,
ориентировано перпендикулярно излучающей плоскости основания излуча-
ющей полусферы.
Отношения значений интегральных характеристик поля излучения в
этом случае будут равны:
,2
5,0
4 L
L
Е

.2
5,0L
L
ЕЦ

(2.25)
Электронная Научная СельскоХозя ственная Библиотека