86 / 238
161
0
dα
ar2
1
1ar2
a
e
0
P Bark N
1
sin
cos
. (3.33)
Преобразуя его, получим
0
d
ar2
0
dα
ar2
dα
ar2
1ar2
a
e
0
PaBr kN
1
sin
sin
sin
cos
. (3.34)
Обозначив показатель экспоненты через
х
, получим его дифференциал
sin
2
ar
a dx
. (3.35)
Решением (3.33) будет
1
C
2
Car2
1
1ar2
a
e
a
1
0
PaBr kN
1
cos
. (3.36)
Для определения постоянных интегрирования рассмотрим случай при
=0, когда нормальные силы отсутствуют. При этом
0
2 1
2
0 cos 1
2
1
0 cos 1
2
1
CCar
ar
ar
a
e
a
, (3.37)
отсюда
0
2
2
1
CC
r
a
или С
1
+ С
2
= 0.
(3.38)
Окончательно нормальная составляющая от давления определится вы-
ражением
ar2
1
1ar2
a
e
a
1
0
PaBr kN
1
cos
. (3.39)
Момент сопротивления одного прессующего колеса
a
r f ar2
1
1ar2
a
e
a
1
0
PaBr
1
k cM
cos
. (3.40)
Отсюда момент сопротивления вращению одного колеса определяется
физико-механическими свойствами материала (
Р
0
и ), степенью его сжатия
и радиусом внешней окружности по головкам зубьев.
Электронная Научная СельскоХозяйственная Библиотека