очень часто происходит защемление воздуха, т. е. ооразование воз-
душных пузырьков. При этом естественно, что капли воды втягиваются
в суженные участки капилляров, так как создающиеся в последних мени-
ски обладают меньшим поверхностным давлением, нежели мениски в рас-
ширенных участках. Пузырьки же воздуха занимают расширенные участки
капилляров. Такой случай изображен на рис. 16. В этом случае каждая
капля воды, занимающая суженный участок капилляра,
удерживается самостоятельно разностью поверхностных дав-
лений менисков, ограничивающих ее сверху и снизу; капли
друг с другом не связаны и, следовательно, не могут пере-
давать гидростатического давления.
6. ПОВЕДЕНИЕ ВОДЫ В «ИДЕАЛЬНОЙ ПОЧВЕ»
Пользуясь в качестве модели четочными капиллярами,
можно приблизиться к пониманию капиллярных явлений в
другой модели — в «идеальной почве», с некоторыми свой-
ствами которой мы ознакомились выше, в главе I.
Как мы видели, поперечник пор в «идеальной почве»
обладает изменчивостью, подобной той, которую мы имеем
в четочном капилляре. Поэтому мы можем ожидать, что в
«идеальной почве» мы встретимся с теми же закономерно-
стями, которые мы нашли для четочных капилляров.
Исходя из размеров пор, выведенных нами выше, полу-
чаем следующие соотношения между диаметром наиболее
узких и наиболее расширенных участков «капилляров» в
«идеальной почве»:
при кубической упаковке
Рис. 16.
Стыковая
вода в че-
точном ка-
пилляре
0,73
, д.
при гексагональной упаковке
0,414
0,288
,
0Т
ОТ5=Г =
Д0
0,155
= 2,66.
Наибольшая высота капиллярного подъема воды в «идеальной почве»
определяется, естественно, поперечниками наиболее узких проходов.
Пользуясь ранее выведенной формулой
Я :
0,15
г
и учитывая, что, например, для кубической упаковки
г = 0,41Я,
где
R
— радиус частиц, получаем
/ / « 0,366-g-.
Опытные данные показывают, что для некоторых реальных систем
высота капиллярного подъема хорошо подчиняется только что выведен-
ной формуле.
54
Электронная книга СКБ ГНУ Россельхозакадемии
