NED352292NED

протекают в двух фазах, сдвинутые на 180° относительно друг друга. Такой ре­ жим можно рассматривать, как двухфазное КЗ за сопротивлением. При отсут­ ствии тока в фазе А два тока в противофазе [ в = - L с представим в виде сим­ метричных составляющих. После подстановки в уравнения (1.3) при отсутствии тока нулевой после­ довательности получаем: — ток обратной последовательности: L ai = h a + [с а2 = Ь (а - а2) = Ь (а - а2); — ток прямой последовательности: 1 а _2 = 1 в 'У 2 + / с 'а = 1 в '( о 2 ■ а ) - Токи прямой и обратной последовательности равны по величине и нахо­ дятся в противофазе. Каждый ток создает свой магнитный поток и свой вра­ щающий момент в электродвигателе. Момент прямой последовательности создается взаимодействием магнит­ ного поля статора прямой последовательности с током прямой последователь­ ности, наводимом в роторе [37]: Mt = 3 (I2'IV) 2 r2'fl>/ ( so ,,), где 12" — ток прямой последовательности в роторе, приведенный к обмотке статора; г 2 П) — активное сопротивление ротора, приведенное к обмотке статора; s — скольжение; coi — угловая частота тока прямой последовательности (синхронная частота вращения). Вращающий момент, обусловленный полем обратной последовательно­ сти, создается взаимодействием этого поля с током обратной последовательно­ сти в роторе. Поле обратной последовательности вращается в противополож­ ную сторону по отношению к полю прямой последовательности со скоростью со2 = -се>1 относительно статора, поэтому момент обратной последовательности определяется: M2 = 3 (I2'(2>) 2r2(2>/((2-s)a>,), где (I2,<2) 2; г2г’! — ток в обмотке ротора и активное сопротивление обмотки ротора, приведенное к обмотке статора. 113